RC devresi - Vikipedi
İçeriğe atla
Ana menü
Gezinti
  • Anasayfa
  • Hakkımızda
  • İçindekiler
  • Rastgele madde
  • Seçkin içerik
  • Yakınımdakiler
Katılım
  • Deneme tahtası
  • Köy çeşmesi
  • Son değişiklikler
  • Dosya yükle
  • Topluluk portalı
  • Wikimedia dükkânı
  • Yardım
  • Özel sayfalar
Vikipedi Özgür Ansiklopedi
Ara
  • Bağış yapın
  • Hesap oluştur
  • Oturum aç
  • Bağış yapın
  • Hesap oluştur
  • Oturum aç

İçindekiler

  • Giriş
  • 1 Başlangıç
  • 2 Karmaşık empedans
  • 3 Seri devre
    • 3.1 Transfer fonksiyonları
      • 3.1.1 Kutuplar ve sıfırlar
    • 3.2 Kazanç ve faz açısı
    • 3.3 Akım
    • 3.4 İmpuls cevabı
    • 3.5 Frekans uzayı faktörleri
    • 3.6 Zaman uzayı faktörleri
      • 3.6.1 İntegral işlemi
      • 3.6.2 Türev işlemi
  • 4 Paralel devre
  • 5 Bakınız
  • 6 Dış bağlantılar

RC devresi

  • العربية
  • বাংলা
  • Brezhoneg
  • Català
  • Čeština
  • Deutsch
  • English
  • Esperanto
  • Español
  • Eesti
  • فارسی
  • Français
  • עברית
  • İtaliano
  • 日本語
  • 한국어
  • Македонски
  • Nederlands
  • Norsk bokmål
  • Polski
  • Português
  • Русский
  • Српски / srpski
  • ไทย
  • Українська
  • Tiếng Việt
  • 中文
Bağlantıları değiştir
  • Madde
  • Tartışma
  • Oku
  • Değiştir
  • Kaynağı değiştir
  • Geçmişi gör
Araçlar
Eylemler
  • Oku
  • Değiştir
  • Kaynağı değiştir
  • Geçmişi gör
Genel
  • Sayfaya bağlantılar
  • İlgili değişiklikler
  • Kalıcı bağlantı
  • Sayfa bilgisi
  • Bu sayfayı kaynak göster
  • Kısaltılmış URL'yi al
  • Karekodu indir
Yazdır/dışa aktar
  • Bir kitap oluştur
  • PDF olarak indir
  • Basılmaya uygun görünüm
Diğer projelerde
  • Wikimedia Commons
  • Vikiveri ögesi
Görünüm
Vikipedi, özgür ansiklopedi

Direnç - kapasitör devresi (RC devresi) veya RC filtresi direnç ve kapsitörlerden oluşan ve gerilim veya akım kaynağı tarafından beslenen bir elektrik devresidir.

Başlangıç

[değiştir | kaynağı değiştir]

Üç temel, doğrusal (lineer) analog devre elemanı vardır: direnç (R), kapasitör (C) ve bobin (L). Bunların dört önemli kombinasyonu vardır: RC devresi, RL devresi, LC devresi ve RLC devresi olarak bilinirler. Bu devreler, analog elektroniğin en önemli devrelerini oluşturur. Özellikle, pasif filtrelerde çokça kullanılır. Burada RC devresinin hem seri hem de paralel diyagramları gösteriliyor.

Karmaşık empedans

[değiştir | kaynağı değiştir]

Bir kapasitörün kapasitansı C (farad) ise karmaşık empedansı ZC (ohm)

Z C = 1 s C {\displaystyle Z_{C}={\frac {1}{sC}}} {\displaystyle Z_{C}={\frac {1}{sC}}} dir.

s açısal frekans gösterir ve genellikle bir karmaşık sayıdır,

s   =   σ + j ω {\displaystyle s\ =\ \sigma +j\omega } {\displaystyle s\ =\ \sigma +j\omega }

Burada

  • j sanal (imajiner) birimi gösterir:
j 2 = − 1 {\displaystyle j^{2}=-1} {\displaystyle j^{2}=-1}
  • σ   {\displaystyle \sigma \ } {\displaystyle \sigma \ } gerçek (reel) kısım ve
  • ω   {\displaystyle \omega \ } {\displaystyle \omega \ } sanal kısım, yani sinüzoidal olan açısal frekans (radyan/saniye)tır.

Seri devre

[değiştir | kaynağı değiştir]
Seri RC devresi

Devrede kapasitör üzerindeki gerilim:

V C ( s ) = 1 / C s R + 1 / C s V i n ( s ) = 1 1 + R C s V i n ( s ) {\displaystyle V_{C}(s)={\frac {1/Cs}{R+1/Cs}}V_{in}(s)={\frac {1}{1+RCs}}V_{in}(s)} {\displaystyle V_{C}(s)={\frac {1/Cs}{R+1/Cs}}V_{in}(s)={\frac {1}{1+RCs}}V_{in}(s)}

ve direnç üzerindeki gerilim:

V R ( s ) = R R + 1 / C s V i n ( s ) = R C s 1 + R C s V i n ( s ) {\displaystyle V_{R}(s)={\frac {R}{R+1/Cs}}V_{in}(s)={\frac {RCs}{1+RCs}}V_{in}(s)} {\displaystyle V_{R}(s)={\frac {R}{R+1/Cs}}V_{in}(s)={\frac {RCs}{1+RCs}}V_{in}(s)}dir.

Transfer fonksiyonları

[değiştir | kaynağı değiştir]

Kapasitörün transfer fonksiyonu

H C ( s ) = V C ( s ) V i n ( s ) = 1 1 + R C s {\displaystyle H_{C}(s)={V_{C}(s) \over V_{in}(s)}={1 \over 1+RCs}} {\displaystyle H_{C}(s)={V_{C}(s) \over V_{in}(s)}={1 \over 1+RCs}}

ve aynı şekilde direncin transfer fonfsiyonu

H R ( s ) = V R ( s ) V i n ( s ) = R C s 1 + R C s {\displaystyle H_{R}(s)={V_{R}(s) \over V_{in}(s)}={RCs \over 1+RCs}} {\displaystyle H_{R}(s)={V_{R}(s) \over V_{in}(s)}={RCs \over 1+RCs}} dir.

Kutuplar ve sıfırlar

[değiştir | kaynağı değiştir]

Her iki transfer fonksiyonunda da tek kutup vardır.

s = − 1 R C {\displaystyle s=-{1 \over RC}} {\displaystyle s=-{1 \over RC}} .

Ek olarak, direnç için orijinde sıfır vardır.

Kazanç ve faz açısı

[değiştir | kaynağı değiştir]
Ayrıca bakınız: Faz açısı

Kazanç iki etkene bağlıdır: Biri

G C = | H C ( j ω ) | = | V C ( j ω ) V i n ( j ω ) | = 1 1 + ( ω R C ) 2 {\displaystyle G_{C}=|H_{C}(j\omega )|=\left|{\frac {V_{C}(j\omega )}{V_{in}(j\omega )}}\right|={\frac {1}{\sqrt {1+\left(\omega RC\right)^{2}}}}} {\displaystyle G_{C}=|H_{C}(j\omega )|=\left|{\frac {V_{C}(j\omega )}{V_{in}(j\omega )}}\right|={\frac {1}{\sqrt {1+\left(\omega RC\right)^{2}}}}}

diğeri ise

G R = | H R ( j ω ) | = | V R ( j ω ) V i n ( j ω ) | = ω R C 1 + ( ω R C ) 2 {\displaystyle G_{R}=|H_{R}(j\omega )|=\left|{\frac {V_{R}(j\omega )}{V_{in}(j\omega )}}\right|={\frac {\omega RC}{\sqrt {1+\left(\omega RC\right)^{2}}}}} {\displaystyle G_{R}=|H_{R}(j\omega )|=\left|{\frac {V_{R}(j\omega )}{V_{in}(j\omega )}}\right|={\frac {\omega RC}{\sqrt {1+\left(\omega RC\right)^{2}}}}} dir

ve faz açıları:

ϕ C = ∠ H C ( j ω ) = tan − 1 ⁡ ( − ω R C ) {\displaystyle \phi _{C}=\angle H_{C}(j\omega )=\tan ^{-1}\left(-\omega RC\right)} {\displaystyle \phi _{C}=\angle H_{C}(j\omega )=\tan ^{-1}\left(-\omega RC\right)}

ve

ϕ R = ∠ H R ( j ω ) = tan − 1 ⁡ ( 1 ω R C ) {\displaystyle \phi _{R}=\angle H_{R}(j\omega )=\tan ^{-1}\left({\frac {1}{\omega RC}}\right)} {\displaystyle \phi _{R}=\angle H_{R}(j\omega )=\tan ^{-1}\left({\frac {1}{\omega RC}}\right)}.

Bu ifadeler birlikte kullanılabilir ve genellikle fazör çıkışı temsil eder:

V C   =   G C V i n e j ϕ C {\displaystyle V_{C}\ =\ G_{C}V_{in}e^{j\phi _{C}}} {\displaystyle V_{C}\ =\ G_{C}V_{in}e^{j\phi _{C}}}
V R   =   G R V i n e j ϕ R {\displaystyle V_{R}\ =\ G_{R}V_{in}e^{j\phi _{R}}} {\displaystyle V_{R}\ =\ G_{R}V_{in}e^{j\phi _{R}}}.

Akım

[değiştir | kaynağı değiştir]

Seri devrelerde akım her yerde aynıdır:

I ( s ) = V i n ( s ) R + 1 / C s = C s 1 + R C s V i n ( s ) {\displaystyle I(s)={\frac {V_{in}(s)}{R+1/Cs}}={Cs \over 1+RCs}V_{in}(s)} {\displaystyle I(s)={\frac {V_{in}(s)}{R+1/Cs}}={Cs \over 1+RCs}V_{in}(s)}

İmpuls cevabı

[değiştir | kaynağı değiştir]

Her gerilim için impuls cevabı transfer fonksiyonunun karşılığı olan ters Laplace dönüşümüdür. Bu devre bir darbenin veya delta fonksiyonunun cevabının bir giriş gerilimine bağlı olduğunu gösterir.

Kapasitörün gerilimi için impuls cevabı

h C ( t ) = 1 R C e − t / R C u ( t ) = 1 τ e − t / τ u ( t ) {\displaystyle h_{C}(t)={1 \over RC}e^{-t/RC}u(t)={1 \over \tau }e^{-t/\tau }u(t)} {\displaystyle h_{C}(t)={1 \over RC}e^{-t/RC}u(t)={1 \over \tau }e^{-t/\tau }u(t)}

Burada u(t) Heaviside adım fonksiyonudur ve

τ   =   R C {\displaystyle \tau \ =\ RC} {\displaystyle \tau \ =\ RC}

zaman sabitidir.

Aynı şekilde direnç geriliminin impuls cevabı

h R ( t ) = δ ( t ) − 1 R C e − t / R C u ( t ) = δ ( t ) − 1 τ e − t / τ u ( t ) {\displaystyle h_{R}(t)=\delta (t)-{1 \over RC}e^{-t/RC}u(t)=\delta (t)-{1 \over \tau }e^{-t/\tau }u(t)} {\displaystyle h_{R}(t)=\delta (t)-{1 \over RC}e^{-t/RC}u(t)=\delta (t)-{1 \over \tau }e^{-t/\tau }u(t)}

Burada da δ(t) Dirac delta fonksiyonudur.

Frekans uzayı faktörleri

[değiştir | kaynağı değiştir]

ω → ∞ {\displaystyle \omega \to \infty } {\displaystyle \omega \to \infty }'a yaklaştıkça:

G C → 0 {\displaystyle G_{C}\to 0} {\displaystyle G_{C}\to 0}
G R → 1 {\displaystyle G_{R}\to 1} {\displaystyle G_{R}\to 1} olur.

ω → 0 {\displaystyle \omega \to 0} {\displaystyle \omega \to 0}'a yaklaştıkça:

G C → 1 {\displaystyle G_{C}\to 1} {\displaystyle G_{C}\to 1}
G R → 0 {\displaystyle G_{R}\to 0} {\displaystyle G_{R}\to 0} olur.
G C = G R = 1 2 {\displaystyle G_{C}=G_{R}={\frac {1}{\sqrt {2}}}} {\displaystyle G_{C}=G_{R}={\frac {1}{\sqrt {2}}}}.

Yukarıdaki denklemin çözümünden şu sonuç elde edilir:

ω c = 1 R C   r a d / s {\displaystyle \omega _{c}={\frac {1}{RC}}\ \mathrm {rad/s} } {\displaystyle \omega _{c}={\frac {1}{RC}}\ \mathrm {rad/s} }

veya

f c = 1 2 π R C   H z {\displaystyle f_{c}={\frac {1}{2\pi RC}}\ \mathrm {Hz} } {\displaystyle f_{c}={\frac {1}{2\pi RC}}\ \mathrm {Hz} }

Bu da filtrenin orijinal gücün yarısına düşeceği frekansıdır.

ω → 0 {\displaystyle \omega \to 0} {\displaystyle \omega \to 0}'a yaklaştıkça:

ϕ C → 0 {\displaystyle \phi _{C}\to 0} {\displaystyle \phi _{C}\to 0}
ϕ R → 90 ∘ = π / 2 c {\displaystyle \phi _{R}\to 90^{\circ }=\pi /2^{c}} {\displaystyle \phi _{R}\to 90^{\circ }=\pi /2^{c}}.

ω → ∞ {\displaystyle \omega \to \infty } {\displaystyle \omega \to \infty }'a yaklaştıkça:

ϕ C → − 90 ∘ = − π / 2 c {\displaystyle \phi _{C}\to -90^{\circ }=-\pi /2^{c}} {\displaystyle \phi _{C}\to -90^{\circ }=-\pi /2^{c}}
ϕ R → 0 {\displaystyle \phi _{R}\to 0} {\displaystyle \phi _{R}\to 0}

Zaman uzayı faktörleri

[değiştir | kaynağı değiştir]

Zaman uzayını en doğru şekilde elde etmek için Laplace dönüşümünü ifade eden yukarıdaki V C {\displaystyle V_{C}} {\displaystyle V_{C}} ve V R {\displaystyle V_{R}} {\displaystyle V_{R}} yapıları kullanılır. Bu etkin dönüşümler j ω   s {\displaystyle j\omega \ s} {\displaystyle j\omega \ s} e dönüştürülür.Adım girişi yaklaşımı yapılır. (örn. Önce V i n = 0 {\displaystyle V_{in}=0} {\displaystyle V_{in}=0} yapılarak t = 0 {\displaystyle t=0} {\displaystyle t=0} bulunur, sonra V i n = V {\displaystyle V_{in}=V} {\displaystyle V_{in}=V} yapılır):

V i n ( s ) = V 1 s {\displaystyle V_{in}(s)=V{\frac {1}{s}}} {\displaystyle V_{in}(s)=V{\frac {1}{s}}}
V C ( s ) = V 1 1 + s R C 1 s {\displaystyle V_{C}(s)=V{\frac {1}{1+sRC}}{\frac {1}{s}}} {\displaystyle V_{C}(s)=V{\frac {1}{1+sRC}}{\frac {1}{s}}}

ve

V R ( s ) = V s R C 1 + s R C 1 s {\displaystyle V_{R}(s)=V{\frac {sRC}{1+sRC}}{\frac {1}{s}}} {\displaystyle V_{R}(s)=V{\frac {sRC}{1+sRC}}{\frac {1}{s}}}.
Kapasitör geriliminin adım-cevabı.
Direnç geriliminin adım-cavabı.

Kısmi kesir açılımları ve ters Laplace dönüşümüü:

V C ( t ) = V ( 1 − e − t / R C ) {\displaystyle \,\!V_{C}(t)=V\left(1-e^{-t/RC}\right)} {\displaystyle \,\!V_{C}(t)=V\left(1-e^{-t/RC}\right)}
V R ( t ) = V e − t / R C {\displaystyle \,\!V_{R}(t)=Ve^{-t/RC}} {\displaystyle \,\!V_{R}(t)=Ve^{-t/RC}}.

Bu eşitlikler kapasitör ve direnç üzerindeki gerilimleri sırasıyla hesaplamak içindir. Kapasitörün dolması sırasındaki eşitlikler; boşalması sırasındaki eşitliklerin tam tersidir. Bu eşitlikler şarj ve akım ilişkisi C=Q/V ve V=IR (Ohm Kanununa bakın) kullanılarak tekrar yazılabilir.

Bu eşitlikler seri RC devrelerinde bir zaman sabitinin olduğunu gösteriyor, genellikle τ = R C {\displaystyle \tau =RC} {\displaystyle \tau =RC} ifadesi voltaj karşısında bileşenleri ya (C karşısında ) ya yükselir veya (R karşısında) bu son değerin 1 / e {\displaystyle 1/e} {\displaystyle 1/e} ye birlikte düşer. Böylece τ {\displaystyle \tau } {\displaystyle \tau } zamanında V ( 1 − 1 / e ) {\displaystyle V(1-1/e)} {\displaystyle V(1-1/e)} V C {\displaystyle V_{C}} {\displaystyle V_{C}} ye ve V ( 1 / e ) {\displaystyle V(1/e)} {\displaystyle V(1/e)} V R {\displaystyle V_{R}} {\displaystyle V_{R}} ye ulaşabilir

Değişim oranı her τ {\displaystyle \tau } {\displaystyle \tau } bir fraksiyonel ( 1 − 1 e ) {\displaystyle \left(1-{\frac {1}{e}}\right)} {\displaystyle \left(1-{\frac {1}{e}}\right)} dir. Böylece, t = N τ {\displaystyle t=N\tau } {\displaystyle t=N\tau } dan t = ( N + 1 ) τ {\displaystyle t=(N+1)\tau } {\displaystyle t=(N+1)\tau }'ye içinde giden voltaj bu seviyeden yolun yaklaşık 63.2 % si taşınacak t = N τ {\displaystyle t=N\tau } {\displaystyle t=N\tau } de yönünde bu sonuç değerdir. Böylece C τ {\displaystyle \tau } {\displaystyle \tau },sonrasında yaklaşık 63.2 % ye dolacak ve yaklaşık 5 τ {\displaystyle 5\tau } {\displaystyle 5\tau } sonrasında aslında tam dolacak (99.3 %) .Eğer voltaj kaynağı bir kısa-devre ile yerdeğiştirirse, C 0 yönünde V {\displaystyle V} {\displaystyle V}'den t ile C karşısında voltaj C tam yükü ile üstel şekilde damlar.C τ {\displaystyle \tau } {\displaystyle \tau } sonrasında yaklaşık 36.8 % ye düşmüş ve aslında 5 τ {\displaystyle 5\tau } {\displaystyle 5\tau } sonrasında aslında tamamen boşalmış (0.7 %) olacak. Unutmadan I {\displaystyle I} {\displaystyle I} akımı Ohm Kanunu yoluyla R karşısında voltaj olarak akım davranışı içinde bunu yapar

Ayrıca diferensiyel denklemler'in çözümü ile elde edilebilen bu sonuçlar devreyi tanımlayabilir:

V i n − V C R = C d V C d t {\displaystyle {\frac {V_{in}-V_{C}}{R}}=C{\frac {dV_{C}}{dt}}} {\displaystyle {\frac {V_{in}-V_{C}}{R}}=C{\frac {dV_{C}}{dt}}}

ve

V R = V i n − V C {\displaystyle \,\!V_{R}=V_{in}-V_{C}} {\displaystyle \,\!V_{R}=V_{in}-V_{C}}.

İlk denklem bir integral alan faktör kullanılarak ve ikincisi takiben kolayca çözülür; çözümler böylece Laplace dönüşümleri yoluyla tam aynısı olarak elde edilir.

İntegral işlemi

[değiştir | kaynağı değiştir]

yüksek frekanstada kapasitör karşısında çıkış düşünülür yani.

ω ≫ 1 R C {\displaystyle \omega \gg {\frac {1}{RC}}} {\displaystyle \omega \gg {\frac {1}{RC}}}.

Bunun anlamı bu kapasitörün dolmasına zaman yetersizdir ve böylece bu voltaj çok küçüktür. Böylece direnç karşısında voltaj yaklaşık giriş voltajına eşittir. I {\displaystyle I} {\displaystyle I} için yukarıda verilen bağıntı düşünüldüğünde şuna bakalım:

I = V i n R + 1 / j ω C {\displaystyle I={\frac {V_{in}}{R+1/j\omega C}}} {\displaystyle I={\frac {V_{in}}{R+1/j\omega C}}}

ama unutmadan frekans durumu şu şekilde tanımlanır

ω C ≫ 1 R {\displaystyle \omega C\gg {\frac {1}{R}}} {\displaystyle \omega C\gg {\frac {1}{R}}}

böylece

I ≈ V i n R {\displaystyle I\approx {\frac {V_{in}}{R}}} {\displaystyle I\approx {\frac {V_{in}}{R}}} bu sadece Ohm kanunu'dur

Şimdi,

V C = 1 C ∫ 0 t I d t {\displaystyle V_{C}={\frac {1}{C}}\int _{0}^{t}Idt} {\displaystyle V_{C}={\frac {1}{C}}\int _{0}^{t}Idt}

böylece

V C ≈ 1 R C ∫ 0 t V i n d t {\displaystyle V_{C}\approx {\frac {1}{RC}}\int _{0}^{t}V_{in}dt} {\displaystyle V_{C}\approx {\frac {1}{RC}}\int _{0}^{t}V_{in}dt},

bu kapasitörün karşısında bir integratör'dür

Türev işlemi

[değiştir | kaynağı değiştir]

düşük frekansta çıkış karşısında düşünüldüğünde; yani,

ω ≪ 1 R C {\displaystyle \omega \ll {\frac {1}{RC}}} {\displaystyle \omega \ll {\frac {1}{RC}}}.

Bunun anlamı bu kapasitör voltajı kadar yukarı şarja zaman var ve voltaj kaynağına neredeyse eşittir. I {\displaystyle I} {\displaystyle I} için yine bağıntı düşünüldüğünde o zaman

R ≪ 1 ω C {\displaystyle R\ll {\frac {1}{\omega C}}} {\displaystyle R\ll {\frac {1}{\omega C}}},

böylece

I ≈ V i n 1 / j ω C {\displaystyle I\approx {\frac {V_{in}}{1/j\omega C}}} {\displaystyle I\approx {\frac {V_{in}}{1/j\omega C}}}
V i n ≈ I j ω C ≈ V C {\displaystyle V_{in}\approx {\frac {I}{j\omega C}}\approx V_{C}} {\displaystyle V_{in}\approx {\frac {I}{j\omega C}}\approx V_{C}}

Şimdi,

V R = I R = C d V C d t R {\displaystyle V_{R}=IR=C{\frac {dV_{C}}{dt}}R} {\displaystyle V_{R}=IR=C{\frac {dV_{C}}{dt}}R}
V R ≈ R C d V i n d t {\displaystyle V_{R}\approx RC{\frac {dV_{in}}{dt}}} {\displaystyle V_{R}\approx RC{\frac {dV_{in}}{dt}}}

bu bir diferensiyatör karşısında dirençtir.

Daha kesin integrasyon ve diferansiyasyon giriş üzerinde uygun olarak dirençleri ve kapasitörler yerleştirerek ve operasyonel amplifikatörlerin döngü geribeslemesi sağlanabilir.

Paralel devre

[değiştir | kaynağı değiştir]
Paralel RC devresi

Paralel RC devresi genellikle seri devreden daha az ilgi görür. Çünkü çıkış gerilimi V o u t {\displaystyle V_{out}} {\displaystyle V_{out}}, giriş gerilimi olan V i n {\displaystyle V_{in}} {\displaystyle V_{in}} e eşittir. — Sonuç olarak, bu devre bir akım kaynağı tarafından beslenen bir filtre değildir.

Karmaşık empedans:

I R = V i n R {\displaystyle I_{R}={\frac {V_{in}}{R}}\,} {\displaystyle I_{R}={\frac {V_{in}}{R}}\,}

ve

I C = j ω C V i n {\displaystyle I_{C}=j\omega CV_{in}\,} {\displaystyle I_{C}=j\omega CV_{in}\,}.

Bu kapasitör akımının 90° olduğunu gösteriyor.direnç(ve kaynak) akımı ile fazın çıkışı. Karşıt olarak, diferansiyel denklemler kullanılarak yönetiliyor:

I R = V i n R {\displaystyle I_{R}={\frac {V_{in}}{R}}} {\displaystyle I_{R}={\frac {V_{in}}{R}}}

ve

I C = C d V i n d t {\displaystyle I_{C}=C{\frac {dV_{in}}{dt}}} {\displaystyle I_{C}=C{\frac {dV_{in}}{dt}}}.

Bir basamak giriş için (bu etkili bir 0 Hz veya DC işaretidir), girişin türevi t = 0 {\displaystyle t=0} {\displaystyle t=0} 'da bir uyarıdır.Böylece kapasitör çok hızlı tam yüke ulaşır ve bir açık devre olur— böylece bir kapasitörün DC davranışı iyi bilinir.

Bakınız

[değiştir | kaynağı değiştir]
  • Elektriksel ağ
  • Elektronik konularının Listesi

Dış bağlantılar

[değiştir | kaynağı değiştir]
  • RC Filter Calculator14 Temmuz 2011 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
Otorite kontrolü Bunu Vikiveri'de düzenleyin
  • LCCN: sh85041697
  • NKC: ph137783
  • NLI: 987007536064305171
"https://tr.wikipedia.org/w/index.php?title=RC_devresi&oldid=35592854" sayfasından alınmıştır
Kategori:
  • Analog devreler
Gizli kategoriler:
  • Webarşiv şablonu wayback bağlantıları
  • LCCN tanımlayıcısı olan Vikipedi maddeleri
  • NKC tanımlayıcısı olan Vikipedi maddeleri
  • NLI tanımlayıcısı olan Vikipedi maddeleri
  • Sayfa en son 20.46, 5 Temmuz 2025 tarihinde değiştirildi.
  • Metin Creative Commons Atıf-AynıLisanslaPaylaş Lisansı altındadır ve ek koşullar uygulanabilir. Bu siteyi kullanarak Kullanım Şartlarını ve Gizlilik Politikasını kabul etmiş olursunuz.
    Vikipedi® (ve Wikipedia®) kâr amacı gütmeyen kuruluş olan Wikimedia Foundation, Inc. tescilli markasıdır.
  • Gizlilik politikası
  • Vikipedi hakkında
  • Sorumluluk reddi
  • Davranış Kuralları
  • Geliştiriciler
  • İstatistikler
  • Çerez politikası
  • Mobil görünüm
  • Wikimedia Foundation
  • Powered by MediaWiki
RC devresi
Konu ekle