Saçılma parametreleri - Vikipedi
İçeriğe atla
Ana menü
Gezinti
  • Anasayfa
  • Hakkımızda
  • İçindekiler
  • Rastgele madde
  • Seçkin içerik
  • Yakınımdakiler
Katılım
  • Deneme tahtası
  • Köy çeşmesi
  • Son değişiklikler
  • Dosya yükle
  • Topluluk portalı
  • Wikimedia dükkânı
  • Yardım
  • Özel sayfalar
Vikipedi Özgür Ansiklopedi
Ara
  • Bağış yapın
  • Hesap oluştur
  • Oturum aç
  • Bağış yapın
  • Hesap oluştur
  • Oturum aç

İçindekiler

  • Giriş
  • 1 Arka plan
  • 2 Genel S parametreleri matrisi
    • 2.1 Tanım
    • 2.2 Resiprokluk
    • 2.3 Kayıpsız devreler
    • 2.4 Kayıplı devreler
  • 3 İki kapılılarda S parametreleri
  • 4 Kaynakça

Saçılma parametreleri

  • Català
  • Deutsch
  • English
  • Español
  • فارسی
  • Français
  • İtaliano
  • 日本語
  • Монгол
  • Norsk bokmål
  • Русский
  • தமிழ்
Bağlantıları değiştir
  • Madde
  • Tartışma
  • Oku
  • Değiştir
  • Kaynağı değiştir
  • Geçmişi gör
Araçlar
Eylemler
  • Oku
  • Değiştir
  • Kaynağı değiştir
  • Geçmişi gör
Genel
  • Sayfaya bağlantılar
  • İlgili değişiklikler
  • Kalıcı bağlantı
  • Sayfa bilgisi
  • Bu sayfayı kaynak göster
  • Kısaltılmış URL'yi al
  • Karekodu indir
Yazdır/dışa aktar
  • Bir kitap oluştur
  • PDF olarak indir
  • Basılmaya uygun görünüm
Diğer projelerde
  • Vikiveri ögesi
Görünüm
Vikipedi, özgür ansiklopedi

Saçılma parametreleri veya S parametreleri (bir saçılma matrisi veya S matrisinin elemanları), sürekli hâlde elektrik sinyalleri ile uyarılmakta olan lineer elektrik devrelerinin davranışlarını tanımlayan parametreler. S parametreleri elektrik mühendisliği, elektronik mühendisliği, haberleşme sistemleri ve özellikle mikrodalga mühendisliğinde kullanılır.

S parametreleri benzer amaçlı parametrelerden oluşan bir ailenin üyesidir. Bu aileden diğer örnekler Y parametreleri,[1] Z parametreleri,[2] H parametreleri, T parametreleri ve ABCD parametreleri olarak sıralanabilir.[3][4] S parametreleri, lineer devrenin davranışını karakterize etmek için, diğer örneklerden farklı olarak, açık veya kısa devre durumları yerine uygun yük durumunu kullanır.

Devre elemanlarının (endüktans, kondansatör, direnç), kazanç, geriye dönüş kaybı, gerilim duran dalga oranı, yansıma katsayısı ve kuvvetlendirici kararlılığı gibi birçok elektriksel özelliği, S parametreleri kullanılarak ifade edilebilir. Saçılma terimi, RF'ten daha çok optik mühendisliğinde kullanılır; bir düzlem elektromagnetik dalga engelle karşılaştığında veya farklı dielektrik ortamlar arasında geçiş yaptığında görülen etkiyi tanımlar. S parametleri bağlamında ise saçılma, bir iletim hattında ilerlemekte olan akım ve gerilimin, hattın bir devreyle kesintiye uğraması sonucu karşılaştıkları süreksizlikten etkilenmesi ifade edilir. Bu durum dalganın, hattın karakteristik empedansından farklı büyüklükte bir empedansla karşılaşmasına eşdeğerdir.

S parametreleri bütün frekanslarda geçerli olsa da, daha çok sinyal güç ve enerjisinin, akım ve gerilimlerden daha kolay hesaplandığı, radyo frekansı (RF) ve mikrodalga frekanslarında çalışan devrelerde kullanılır. S parametreleri frekansa bağlı değerlerdir. Bu sebeple verilen herhangi bir S parametresi değeri için, karakteristik empedans ve sistem empedansının yanında, parametrenin ölçüldüğü frekans değeri de belirtilmelidir.

S parametreleri kolaylıkla matris formunda yazılabilir ve üzerinde matris cebiri kuralları uygulanabilir.

Arka plan

[değiştir | kaynağı değiştir]

S parametrelerin tanımı ilk defa Vitold Belevitch'in 1945 tarihli tezinde yer buldu.[5] Toplu parametreleri devreleri sınırlı şekilde inceleyen Belevitch'in çalışmasında kullandığı isim, dağılım (repartition) matrisiydi. Saçılma matrisi terimi ise 1947 yılında, savaş döneminde, radarlar üzerine çalışan fizikçi mühendis Robert Henry Dicke tarafından, kendinden önceki yayınlardan bağımsız olarak ortaya kondu.[6][7]

S parametreleri yaklaşımında, ele alınan devre içerisinde direnç, kondansatör, empedans ve transistörler gibi temel devre elemanları ve bağlantılarının bulunduğu, diğer devrelerle kapılar aracılığıyla etkileşim içindeki bir kara kutu olarak değerlendirilir. Devre karakteristiği saçılma matrisi adını alan kompleks elemanlı bir kare matrisle ifade edilir. Burada kapılara gelecek sinyallere verilecek cevap hesaplanabilir. S parametreleri tanımına göre, devre küçük işaretler için lineer davranışı sağlayacak her türlü elemanı içerebilir. Bunun yanında devre kuvvetlendiriciler, zayıflatıcılar, filtreler, kuplörler gibi standart blokları da içerebilir.

Davranışı S parametreleriyle tanımlanmış bir devrenin kapı sayısı için herhangi bir sınır yoktur. Kapılar elektriksel işaretlerin devreye girdiği veya devreden çıktığı noktalardır. Devre kapıları genellikle, birinden akımın girip, diğerinden aynı büyüklükte akımın çıktığı, iki uçtan oluşur[8][9] S parametreleri kapıların daha çok koaksiyel veya dalga kılavuzu bağlantılara sahip olduğu frekanslarda kullanılır.

N kapılı bir devrenin saçılma matrisi N boyutlu bir kare matris olur; yani N 2 {\displaystyle N^{2}\,} {\displaystyle N^{2}\,} elemandan oluşur. Ölçüm frekansında her eleman, S parametresi, birimsiz bir kompleks sayıdır. Bu değer bir uzunluk, genlik ve açı, faz, ifade eder. Eldeki kompleks sayılar, kompleks veya polar koordinatlarla yazılabilir.

Bir devre için S parametreleri aşağıdaki büyüklüklerle birlikte belirlenmelidir:

  1. Frekans
  2. Karakteristik empedans (genelde 50 Ω {\displaystyle \Omega } {\displaystyle \Omega })
  3. Kapı numaraları sıralaması
  4. Devreyi etkileyebilecek, sıcaklık, kontrol gerilimi ve çalışma akımı gibi koşullar

Genel S parametreleri matrisi

[değiştir | kaynağı değiştir]

Tanım

[değiştir | kaynağı değiştir]

Genel çok kapılı bir devrede, her kapıya 1'den N'e kadar bir 'n' tam sayısı verilir; N toplam kapı sayısıdır. n. kapı için ilgili S parametresi, giden ve yansıyan 'güç dalgaları', a n {\displaystyle a_{n}\,} {\displaystyle a_{n}\,} ve b n {\displaystyle b_{n}\,} {\displaystyle b_{n}\,}, cinsinden tanımlanır.

Kurokawa[10] her kapı için giden dalgayı

a = 1 2 k ( V + Z p I ) {\displaystyle a={\frac {1}{2}}\,k(V+Z_{p}I)\,} {\displaystyle a={\frac {1}{2}}\,k(V+Z_{p}I)\,}

ve yansıyan dalgayı

b = 1 2 k ( V − Z p ∗ I ) {\displaystyle b={\frac {1}{2}}\,k(V-Z_{p}^{*}I)\,} {\displaystyle b={\frac {1}{2}}\,k(V-Z_{p}^{*}I)\,}

şeklinde tanımlar. Burada Z p {\displaystyle Z_{p}\,} {\displaystyle Z_{p}\,} her kapıya ait kompleks referans empedans değerlerinin köşegen matrisi, Z p ∗ {\displaystyle Z_{p}^{*}\,} {\displaystyle Z_{p}^{*}\,} bu matrisin, Z p {\displaystyle Z_{p}\,} {\displaystyle Z_{p}\,}'nin, eleman bazında eşleniği, V {\displaystyle V\,} {\displaystyle V\,} ile I {\displaystyle I\,} {\displaystyle I\,} her kapıdaki gerilim ve akımların sütun matrisi ve

k = ( | ℜ { Z p } | ) − 1 {\displaystyle k=\left({\sqrt {\left|\Re \{Z_{p}\}\right|}}\right)^{-1}\,} {\displaystyle k=\left({\sqrt {\left|\Re \{Z_{p}\}\right|}}\right)^{-1}\,}'yi temsil eder.

Bazı durumlarda tüm kapıların referans empedans değerlerinin eşit olduğu kabul edilebilir. Bu takdirde giden ve yansıyan dalga ifadeleri

a = 1 2 ( V + Z 0 I ) | ℜ { Z 0 } | {\displaystyle a={\frac {1}{2}}\,{\frac {(V+Z_{0}I)}{\sqrt {\left|\Re \{Z_{0}\}\right|}}}\,} {\displaystyle a={\frac {1}{2}}\,{\frac {(V+Z_{0}I)}{\sqrt {\left|\Re \{Z_{0}\}\right|}}}\,}

ve

b = 1 2 ( V − Z 0 ∗ I ) | ℜ { Z 0 } | {\displaystyle b={\frac {1}{2}}\,{\frac {(V-Z_{0}^{*}I)}{\sqrt {\left|\Re \{Z_{0}\}\right|}}}\,} {\displaystyle b={\frac {1}{2}}\,{\frac {(V-Z_{0}^{*}I)}{\sqrt {\left|\Re \{Z_{0}\}\right|}}}\,}

şeklinde sadeleşir. Tüm kapılar için yansıyan güç dalgası, S matrisi ve giden güç dalgası cinsinden, aşağıdaki matris denklemiyle ifade edilebilir:

b = S a {\displaystyle b=Sa\,} {\displaystyle b=Sa\,}

Burada S N x N'lik bir matristir; S'in elemanları bilinen matris notasyonu kullanılarak sütun ve satırlar ile de yazılabilir.

Resiprokluk

[değiştir | kaynağı değiştir]

Bir devre pasif ve sadece resiprok malzemelerden oluşmuşsa resiprok olarak tanımlanır. Zayıflatıcılar, kabllar, dağıtıcı ve birleştiriciler bu tür yapılara örnek verilebilir. Resiprokluk halinde S m n = S n m {\displaystyle S_{mn}=S_{nm}\,} {\displaystyle S_{mn}=S_{nm}\,} olur; başka bir ifadeyle S parametreleri matrisi transpozuna eşittir. Magnetik kutuplanmış ferrit gibi resiprok olmayan malzemeler içeren devreler ise resiprok olamaz. Resiprok olmayan devrelere başka bir örnek de kuvvetlendiricilerdir.

Kayıpsız devreler

[değiştir | kaynağı değiştir]

Üzerinde hiç güç kaybı olmayan devreler kayıpsız olarak tanımlanır. Bu devreler için Σ | a n | 2 = Σ | b n | 2 {\displaystyle \Sigma \left|a_{n}\right|^{2}=\Sigma \left|b_{n}\right|^{2}\,} {\displaystyle \Sigma \left|a_{n}\right|^{2}=\Sigma \left|b_{n}\right|^{2}\,} yazılır. Tüm kapılardan giren güçlerin toplamı, tüm kapılardan yansıyan güçlerin toplamına eşit olacaktır. Bu durumda S matrisi üniterdir. Yani ( S ) H ( S ) = ( I ) {\displaystyle (S)^{H}(S)=(I)\,} {\displaystyle (S)^{H}(S)=(I)\,} yazılabilir; burada ( S ) H {\displaystyle (S)^{H}\,} {\displaystyle (S)^{H}\,} ( S ) {\displaystyle (S)\,} {\displaystyle (S)\,}'in eşlenik transpozu ve ( I ) {\displaystyle (I)\,} {\displaystyle (I)\,} birim matristir.

Kayıplı devreler

[değiştir | kaynağı değiştir]

Kapılarından giren güçlerin toplamı, yansıyan güçlerin toplamından küçük yapılar kayıplı devrelerdir. Devre üzerinde güç harcanır; Σ | a n | 2 ≠ Σ | b n | 2 {\displaystyle \Sigma \left|a_{n}\right|^{2}\neq \Sigma \left|b_{n}\right|^{2}\,} {\displaystyle \Sigma \left|a_{n}\right|^{2}\neq \Sigma \left|b_{n}\right|^{2}\,} eşitsizliği vardır. Bu durumda Σ | a n | 2 > Σ | b n | 2 {\displaystyle \Sigma \left|a_{n}\right|^{2}>\Sigma \left|b_{n}\right|^{2}\,} {\displaystyle \Sigma \left|a_{n}\right|^{2}>\Sigma \left|b_{n}\right|^{2}\,} ve ( I ) − ( S ) H ( S ) {\displaystyle (I)-(S)^{H}(S)\,} {\displaystyle (I)-(S)^{H}(S)\,} ifadesi pozitif tanımlıdır.

İki kapılılarda S parametreleri

[değiştir | kaynağı değiştir]
Ayrıca bakınız: İki kapılı devre

İki kapılı devrelerin saçılma matrisi en çok kullanılan ve aynı zamanda daha büyük devrelerin yüksek dereceli matrislerinin oluşturulmasında temel blok olan yapıdır.[11] İkili kapılıda, giden ve yansıyan güç dalgaları ile saçılma matrisi arasında ilişki şöyle yazılır:

( b 1 b 2 ) = ( S 11 S 12 S 21 S 22 ) ( a 1 a 2 ) {\displaystyle {\begin{pmatrix}b_{1}\\b_{2}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}S_{11}&S_{12}\\S_{21}&S_{22}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}a_{1}\\a_{2}\end{pmatrix}}\,} {\displaystyle {\begin{pmatrix}b_{1}\\b_{2}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}S_{11}&S_{12}\\S_{21}&S_{22}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}a_{1}\\a_{2}\end{pmatrix}}\,}

Matris denklemleri yazılırsa:

b 1 = S 11 a 1 + S 12 a 2 {\displaystyle b_{1}=S_{11}a_{1}+S_{12}a_{2}\,} {\displaystyle b_{1}=S_{11}a_{1}+S_{12}a_{2}\,}

ve

b 2 = S 21 a 1 + S 22 a 2 {\displaystyle b_{2}=S_{21}a_{1}+S_{22}a_{2}\,} {\displaystyle b_{2}=S_{21}a_{1}+S_{22}a_{2}\,}

elde edilir. Her iki denlem de devrenin kapılarından birindeki, 1 ve 2, giden ve yansıyan güç dalgası ilişkisini, devrenin S parametreleri, S 11 {\displaystyle S_{11}\,} {\displaystyle S_{11}\,}, S 12 {\displaystyle S_{12}\,} {\displaystyle S_{12}\,}, S 21 {\displaystyle S_{21}\,} {\displaystyle S_{21}\,} ve S 22 {\displaystyle S_{22}\,} {\displaystyle S_{22}\,} cinsinden açıklar. Denklemlere göre 1. kapıdan giren güç dalgası ( a 1 {\displaystyle a_{1}\,} {\displaystyle a_{1}\,}) ele alınırsa, dalganın kapının kendisinden ( b 1 {\displaystyle b_{1}\,} {\displaystyle b_{1}\,}) veya 2. kapıdan ( b 2 {\displaystyle b_{2}\,} {\displaystyle b_{2}\,}) çıktığı düşünülür. Ancak S parametrelerinin tanımına bakılırsa, 2. kapı sistem empedansına eşit ( Z 0 {\displaystyle Z_{0}\,} {\displaystyle Z_{0}\,}) bir yükle sonlandırılmıştır; yani maksimum güç transferi teoremine göre, a 2 {\displaystyle a_{2}\,} {\displaystyle a_{2}\,}'nin sıfır olması dolayısıyla b 2 {\displaystyle b_{2}\,} {\displaystyle b_{2}\,}'den çıkış olmayacaktır. Böylece

S 11 = b 1 a 1 = V 1 − V 1 + {\displaystyle S_{11}={\frac {b_{1}}{a_{1}}}={\frac {V_{1}^{-}}{V_{1}^{+}}}} {\displaystyle S_{11}={\frac {b_{1}}{a_{1}}}={\frac {V_{1}^{-}}{V_{1}^{+}}}} ve S 21 = b 2 a 1 = V 2 − V 1 + {\displaystyle S_{21}={\frac {b_{2}}{a_{1}}}={\frac {V_{2}^{-}}{V_{1}^{+}}}\,} {\displaystyle S_{21}={\frac {b_{2}}{a_{1}}}={\frac {V_{2}^{-}}{V_{1}^{+}}}\,}

Benzer şekilde, eğer 1. kapı sistem empedansıyla sonlandırılmışsa a 1 {\displaystyle a_{1}\,} {\displaystyle a_{1}\,} sıfır olur, buradan

S 12 = b 1 a 2 = V 1 − V 2 + {\displaystyle S_{12}={\frac {b_{1}}{a_{2}}}={\frac {V_{1}^{-}}{V_{2}^{+}}}\,} {\displaystyle S_{12}={\frac {b_{1}}{a_{2}}}={\frac {V_{1}^{-}}{V_{2}^{+}}}\,} ve S 22 = b 2 a 2 = V 2 − V 2 + {\displaystyle S_{22}={\frac {b_{2}}{a_{2}}}={\frac {V_{2}^{-}}{V_{2}^{+}}}\,} {\displaystyle S_{22}={\frac {b_{2}}{a_{2}}}={\frac {V_{2}^{-}}{V_{2}^{+}}}\,}

Her 2-kapılı için S parametreleri şunları ifade eder:

S 11 {\displaystyle S_{11}\,} {\displaystyle S_{11}\,} giriş kapısı gerilim yansıma katsayısı
S 12 {\displaystyle S_{12}\,} {\displaystyle S_{12}\,} geri yönde gerilim kazancı
S 21 {\displaystyle S_{21}\,} {\displaystyle S_{21}\,} ileri yönde gerilim kazancı
S 22 {\displaystyle S_{22}\,} {\displaystyle S_{22}\,} çıkış kapısı gerilim yansıma katsayısı

Kaynakça

[değiştir | kaynağı değiştir]
  1. ^ Pozar, David M. (2005); Microwave Engineering, Third Edition (Intl. Ed.); John Wiley & Sons, Inc.; s 170-174. ISBN 0-471-44878-8.
  2. ^ Pozar, David M. (2005) (op. cit); s 170-174.
  3. ^ Pozar, David M. (2005) (op. cit); s 183-186.
  4. ^ Morton, A. H. (1985); Advanced Electrical Engineering;Pitman Publishing Ltd.; s 33-72. ISBN 0-273-40172-6
  5. ^ Belevitch, Vitold "Summary of the history of circuit theory" 8 Nisan 2014 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., Proceedings of the IRE, vol.50, iss.5, pp. 848–855, May 1962.
    Vandewalle, Joos "In memoriam – Vitold Belevitch" 3 Kasım 2012 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., International Journal of Circuit Theory and Applications, vol.28, iss.5, pp. 429–430, September/October 2000.
  6. ^ Valkenburg, Mac Elwyn Van Circuit Theory: Foundations and Classical Contributions, p.334, Stroudsburg, Pennsylvania: Dowden, Hutchinson & Ross, 1974 ISBN 0-87933-084-8.
  7. ^ J. Appl. Phys. 18, 873 (1947); doi: 10.1063/1.1697561 A Computational Method Applicable to Microwave Networks R. H. Dicke
  8. ^ Pozar, David M. (2005) (op. cit);p170.
  9. ^ Morton, A. H. (1985) (op. cit.); p 33
  10. ^ Kurokawa, K., "Power Waves and the Scattering Matrix", IEEE Trans. Micr. Theory & Tech., Mar. 1965, pp194-202
  11. ^ J Choma & WK Chen (2007). Feedback networks: theory and circuit applications. Singapur: World Scientific. ss. Chapter 3, p. 225 ff. ISBN 981-02-2770-1. 
"https://tr.wikipedia.org/w/index.php?title=Saçılma_parametreleri&oldid=34596741" sayfasından alınmıştır
Kategori:
  • Elektronik terimleri
Gizli kategoriler:
  • Webarşiv şablonu wayback bağlantıları
  • ISBN sihirli bağlantısını kullanan sayfalar
  • Sayfa en son 17.14, 7 Ocak 2025 tarihinde değiştirildi.
  • Metin Creative Commons Atıf-AynıLisanslaPaylaş Lisansı altındadır ve ek koşullar uygulanabilir. Bu siteyi kullanarak Kullanım Şartlarını ve Gizlilik Politikasını kabul etmiş olursunuz.
    Vikipedi® (ve Wikipedia®) kâr amacı gütmeyen kuruluş olan Wikimedia Foundation, Inc. tescilli markasıdır.
  • Gizlilik politikası
  • Vikipedi hakkında
  • Sorumluluk reddi
  • Davranış Kuralları
  • Geliştiriciler
  • İstatistikler
  • Çerez politikası
  • Mobil görünüm
  • Wikimedia Foundation
  • Powered by MediaWiki
Saçılma parametreleri
Konu ekle